电磁场的边界条件既可以理解为不同介质交界面电磁场服从的条件,也可理解为不同介质的交界面两侧电磁场满足的方程或规律.电磁场在两种不同媒质分界面上,从一侧过渡到另一侧时,场矢量E、D、B、H一般都有一个跃变.电磁场的边界条件就是指场矢量的这种跃变所遵从的条件,也就是两侧切向分量之间以及法向分量之间的关系.在某些电动力学或电磁场理论的书中,为了与另一种边界条件（在区域的表面上给定的有关场矢量的边值）相区别,将本条所解释的电磁场边界条件称为电磁场的边值关系.电磁场的边界条件可以由麦克斯韦方程组的积分形式推出,它实际上是积分形式的极限结果.这些边界条件是 n·(D1-D2)=ρs； (1) n×(E1-E2)=0； (2) n·(B1-B2)=0； (3) n×(H1-H2)=J)s.(4) 式中n为两媒质分界面法线方向的单位矢量,场矢量E、D、B、H的下标1或2分别表示在媒质1或2内紧靠分界面的场矢量,ρs为分界面上的自由电荷面密度,Js为分界面上的传导电流面密度.式(1)表示在分界面两侧电位移矢量D的法向分量的差等于分界面上的自由电荷面密度.当分界面上无自由电荷时,两侧电位移矢量的法向分量相等,即其法向分量是连续的.式(2)表示在分界面两侧电场强度E的切向分量是连续的.式(3)表示在分界面两侧磁通密度B的法向分量是连续的.式(4)表示在分界面两侧磁场强度H的切向分量的差等于分界面上的表面传导电流面密度.当分界面上无表面传导电流时,两侧磁场强度的切向分量相等,即其切向分量是连续的.当媒质2为理想导体时,E2、D2、B2、H2等于零,式(1)表示D1的法向分量等于自由电荷面密度；式(2)表示E1无切向分量式(3)表示B1的法向分量为零；式(4)表示H1的切向分量等于表面传导电流面密度,并且与电流方向正交.