一般由光的散射的原因不同而将光的散射分为两类： 　　a．廷德尔散射.颗粒浑浊媒质（颗粒线度和光的波长差不多）的散射,散射光的强度和入射光的波长的关系不明显,散射光的波长和入射光的波长相同. 　　b,分子散射.光...瑞利散射　英国科学家J.W.S.瑞利在19世纪末研究天空颜色时提出的。凡是粒子尺度远小于入射波长的散射现象，统称为瑞利散射。这种散射光的强度随不同的散射角 □（入射光方向和散射光方向的夹角）而变。以□（□）表示单位强度的自然光入射时，单个粒子在□方向单位立体角中散射的光通量，瑞利散射具有如下特点：①散射光强与波长四次方成反比。②粒子前半部和后半部的散射光通量相等，按（1+cos□□）的关系分布。③前向（□ =0）和后向（□=180□）的散射光最强，都比垂直方向（□ =90□、270□）强一倍。④前向和后向的散射光与入射光偏振状态相同；而垂直方向的散射光为全偏振，即其平行分量（振动方向与观测平面平行的分量，观测平面系由入射光和散射光组成的平面）为零，只存在垂直分量（图1 瑞利散射的光强分布）。 米氏散射　散射粒子由许多聚集在一起的复杂分子构成，它们在入射电磁场的作用下，形成振荡的多极子，多极子辐射的电磁波相叠加，就构成散射波。又因为粒子尺度可与波长相比拟，所以入射波的相位在粒子上是不均匀的，造成了各子波在空间和时间上的相位差。在子波组合产生散射波的地方，将出现相位差造成的干涉。它具有如下特点：①散射强度比瑞利散射大得多，散射强度随波长的变化不如瑞利散射那样剧烈。随着尺度参数增大，散射的总能量很快增加，并最后以振动的形式趋于一定值。②散射光强随角度变化出现许多极大值和极小值，当尺度参数增大时，极值的个数也增加。③当尺度参数增大时，前向散射与后向散射之比增大，使粒子前半球散射增大。当尺度参数很小时，米散射结果可以简化为瑞利散射；当尺度参数很大时，它的结果又与几何光学结果一致；而在尺度参数比较适中的范围内，只有用米散射才能得到唯一正确的结果。 多次散射　　散射体中往往包含很多散射粒子，因此每个粒子的散射光都会被其他粒子再散射。如P 粒子的散射光可被Q粒子再次散射，而Q粒子的散射光又会被R粒子第三次散射。对直接入射光的散射称为一次散射，以后的散射依次称为二次、三次……散射，或统称为多次散射。显然，在其他散射方向的一次散射光，由于多次散射的结果，还可能再次沿入射光方向散射。多次散射的计算很复杂。有人计算出，当大气光学厚度（见大气消光□□<0.1时，只需考虑一次散射；而当□□>0.3时，则还需计及二、三次散射；当□□在0.1～0.3时，则需计及二次散射在内。